張拉膜的荷載剖析是在外形剖析所得到的外形與初始應(yīng)力散布的基本上進(jìn)行的,檢查結(jié)構(gòu)在荷載組合下的強(qiáng)度、剛度是否滿意預(yù)邀請(qǐng)求的進(jìn)程;張拉膜的荷載剖析基本上都采取非線性有限元法,即將結(jié)構(gòu)離散為單元跟結(jié)點(diǎn),單元與單元通過(guò)結(jié)點(diǎn)相連,外荷載作用在結(jié)點(diǎn)上,通過(guò)樹破結(jié)點(diǎn)的均衡方程,獲得求解, 張拉膜輕、柔、飄的特點(diǎn)決定了張拉膜抗風(fēng)盤算的內(nèi)容也有自身特點(diǎn)
給定預(yù)應(yīng)力散布的外形判斷問(wèn)題,預(yù)先假設(shè)張拉膜中應(yīng)力的散布情況,再依據(jù)受力公道或經(jīng)濟(jì)準(zhǔn)則進(jìn)行剖析盤算,得到膜的初始多少何狀況
給定多少何邊界前提的外形判斷問(wèn)題:預(yù)先判斷張拉膜的多少何邊界前提,而后盤算剖析預(yù)應(yīng)力散布跟空間外形, 常用的盤算機(jī)找形方法有:力密度法、能源松弛法、有限元法
靜風(fēng)壓體型系數(shù)的判斷 風(fēng)荷載體型系數(shù)是描述風(fēng)壓在結(jié)構(gòu)上不均勻特點(diǎn)的重要參數(shù),個(gè)別結(jié)構(gòu)的體形系數(shù)可能從荷載標(biāo)準(zhǔn)查得,但張拉膜外形各異,不能從荷載標(biāo)準(zhǔn)直接獲得風(fēng)壓體型系數(shù)
所以,較大的張拉膜基本都請(qǐng)求進(jìn)行風(fēng)洞實(shí)驗(yàn),以獲得比較正確的張拉膜的局部風(fēng)壓凈壓系數(shù)跟均勻風(fēng)載體形系數(shù),因?yàn)轱L(fēng)洞實(shí)驗(yàn)要滿意一系列的類似準(zhǔn)則,如多少何類似、雷諾數(shù)類似等,通常要滿意這些類似前提是不可能的,因此風(fēng)洞模仿實(shí)驗(yàn)結(jié)果有時(shí)會(huì)超過(guò)實(shí)測(cè)值很多
脈動(dòng)風(fēng)壓系數(shù)的判斷 張拉膜在荷載作用下的位移較大,結(jié)構(gòu)位形的變更會(huì)對(duì)其四周風(fēng)場(chǎng)產(chǎn)生影響,所以張拉膜的風(fēng)能源響應(yīng)進(jìn)程是流固耦合進(jìn)程
這種能源進(jìn)程的風(fēng)洞實(shí)驗(yàn)須采取氣轉(zhuǎn)動(dòng)性模型,因此實(shí)現(xiàn)起來(lái)難度較大,近年來(lái)發(fā)展的“數(shù)值風(fēng)洞”受到越來(lái)越多的器重,簡(jiǎn)單的說(shuō)就是將盤算流膂力學(xué)跟盤算結(jié)構(gòu)力學(xué)結(jié)合起來(lái),用盤算流膂力學(xué)來(lái)模仿結(jié)構(gòu)四周的風(fēng)場(chǎng),用盤算結(jié)構(gòu)力學(xué)來(lái)模仿張拉膜,再借助某些參數(shù)的傳遞來(lái)實(shí)現(xiàn)兩者之間的耦配合用,不過(guò),該方法還處實(shí)驗(yàn)階段
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